节点电压法受控电压源（节点电压法受控电压源与电阻串联）

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怎么用节点电压法计算受控源电流I?

1、流入节点的电流为：3A电流源电流。所以节点1的电压方程：U1/2+（U1-4-10）/2+（U1-U2）/1=3；同理，节点2的方程为：（U2-U1）/1+（U2-10）/4+2I1=0。补充受控源方程：I1=U1/2。解方程组：U1=6，U2=2，I1=3。所以：I=（U1-4-10）/2=（6-4-10）/2=-4（A）。

2、解：根据KCL列写节点电压方程：节点一：（U1-5）×5+（U1-U3）×4+I0=0；节点2：（U2-U3-1）×3+U2×1=I0；节点3：（U1-U3）×4+（U2-U3-1）×3=8。补充方程：U1-U2=I/8；（U1-U3）×4=I。

3、节点电压法是以流入节点的电流代数和为零列方程的，基本规则如下：自电导之和乘以节点电压，减去互电导乘以相邻节点电压，等于流入节点的电源电流代数和。自电导：只要电阻的一端在节点上，电阻的倒数就是电导。互电导：电阻连接在两个节点之间。电流源内阻无穷大，电导为零。

用节点电压法求解(一条支路上既含电压源又含受控电压源)

I1 = （Va - Us） / R1 节点电压法是以流入节点的电流代数和为零列方程的，基本规则如下：自电导之和乘以节点电压，减去互电导乘以相邻节点电压，等于流入节点的电源电流代数和。自电导：只要电阻的一端在节点上，电阻的倒数就是电导。互电导：电阻连接在两个节点之间。电流源内阻无穷大，电导为零。

某节点相关支路，如某支路遇有受控电流源就无需导出该支路电压方程，直接将受控电流源的控制量值写入方程就可以，有伴受控电流源时，伴串元件可以忽略视为短路，因为这支路上电流永远是受控电流源的控制量值。

节点a：Ua=μ4V1；节点b：Ub=Ua-E3；节点c：（Ub-Uc）×G6+g7V2=Uc×G8。补充方程①：V1=μ4V1×（G1∥G2）/G1；——这个方程由于原电路的结构存在问题，所以方程也存在V1可以约分掉的问题。

所以节点1的电压方程：U1/2+（U1-4-10）/2+（U1-U2）/1=3；同理，节点2的方程为：（U2-U1）/1+（U2-10）/4+2I1=0。补充受控源方程：I1=U1/2。解方程组：U1=6，U2=2，I1=3。所以：I=（U1-4-10）/2=（6-4-10）/2=-4（A）。

如何在电路分析中正确处理受控源以应用节点电压法?

1、在使用NVM、网孔法或进行电源等效变换时，受控源被视作电源的一部分，与独立电源同步处理。在构建KCL（节点电流定律）和KVL（回路电压定律）方程时，将受控源的控制关系视为额外的补充条件，就如同对待独立电源一样。叠加定理下的应用 然而，当利用叠加定理时，受控源的特性有所不同。

2、电压源（没有串联电阻）直接接在两个节点之间，称为无伴电压源，根据节点电压法的规则，无伴电压源支路无法列出电流方程。解决的方法之一是把电压源的一端定为零电位点（参考点），那么，另一端就是已知数，无需列方程。

3、在进行节点电压法之前，首先需要理解电源搬移的概念。电源搬移是将电路中的电源从某个位置移到另一个位置，以简化电路分析的过程。具体操作包括电压源搬移和电流源搬移。电压源搬移 将电压源从某节点搬移到另一节点的过程，通过建立变换方程与逆变换方程，能够将原始电路与电源搬移后的电路的未知量联系起来。

4、即利用支电流法、网孔电流法、节点电压法分析计算含有受控源电路时，可将受控源和独立源同样对待，列出方程后求解，但利用电压源和电流源的等效变换、叠加定理、戴维南定理分析含有受控源电路时却不能把它当作独立源来处理。

节点电压法受控源怎么处理

1、电压源（没有串联电阻）直接接在两个节点之间，称为无伴电压源，根据节点电压法的规则，无伴电压源支路无法列出电流方程。解决的方法之一是把电压源的一端定为零电位点（参考点），那么，另一端就是已知数，无需列方程。

2、在使用NVM、网孔法或进行电源等效变换时，受控源被视作电源的一部分，与独立电源同步处理。在构建KCL（节点电流定律）和KVL（回路电压定律）方程时，将受控源的控制关系视为额外的补充条件，就如同对待独立电源一样。叠加定理下的应用 然而，当利用叠加定理时，受控源的特性有所不同。

3、在电路分析过程中，受控源具有两重性（电源特性、负载特性），有时需要按电源处理，有时需要按负载处理。（1）在利用结点电压法、网孔法、电源等效变换、列写KCL、KVL方程时按电源处理（与独立电源相同、把受控关系作为补充方程）。

4、某节点相关支路，如某支路遇有受控电流源就无需导出该支路电压方程，直接将受控电流源的控制量值写入方程就可以，有伴受控电流源时，伴串元件可以忽略视为短路，因为这支路上电流永远是受控电流源的控制量值。

用节点电压法的时候,受控电压源和普通电压源有什么区别

受控源只是参数受激励源控制，其电源属性不变。题目只要求出 U ，与跨接在两个电压源之间的10Ω电阻无关。

电压源（没有串联电阻）直接接在两个节点之间，称为无伴电压源，根据节点电压法的规则，无伴电压源支路无法列出电流方程。解决的方法之一是把电压源的一端定为零电位点（参考点），那么，另一端就是已知数，无需列方程。方法之二是把无伴电压源改为电流源模式，再附加一个电压方程。

首先，无伴电压源是一种特殊的电压源，它没有串联的电阻（即电阻为零或电导无穷大）。当无伴电压源作为电路的一部分，连接两个节点时，我们不能直接利用传统方法来计算支路电流，因为电流不受支路电阻的影响。这使得我们遇到一个关键的挑战：如何在节点电压方程中纳入这种独特的电源特性。

节点电压法：如何恰当地应用到受控源 在电路探索的浩瀚世界中，受控源如同一块多面宝石，既展现出电源的特性，又蕴含着负载的响应。理解其灵活性至关重要，特别是在应用节点电压法（Node Voltage Method， NVM）和相关分析方法时。

某节点相关支路，如某支路遇有受控电流源就无需导出该支路电压方程，直接将受控电流源的控制量值写入方程就可以，有伴受控电流源时，伴串元件可以忽略视为短路，因为这支路上电流永远是受控电流源的控制量值。

自电导之和乘以节点电压，减去互电导乘以相邻节点电压，等于流入节点的电源电流代数和。自电导：只要电阻的一端在节点上，电阻的倒数就是电导。互电导：电阻连接在两个节点之间。 注意：电流源内阻无穷大，电导为零。受控源只是参数受激励源控制，其电源属性不变。